詳解
在卡魯扎-克萊因理論中，在降維之後，有效的普朗克質量隨著被壓縮的空間的體積的一些能量而變化。這就是為什麼在低維空間有效理論中體積變化可以產生 脹子 。
雖然弦理論自然地結合了卡魯扎-克萊因理論（首先引入了脹子），但是第一型弦理論，第二型弦理論和雜交弦理論等攝動弦理論在10維空間裡已經包含了最大數量的脹子。然而，另一方面，11維度的M-理論在其頻譜中不包括脹子，除非維度是緊緻化的。事實上，第二型弦理論中的脹子實際上是在一個圈上緊緻化的M-理論中的引力標量子，而E8 × E8弦理論中的脹子是Hořava-Witten模型的引力標量子。（關於脹子的M-理論起源的更多內容，見）。
在弦理論中，在世界面CFT（二維共形場理論）中也有一個脹子。其真空期望值的指數確定耦合常數g，為緊湊的世界面通過高斯-博內定理和歐拉示性數χ = 2 − 2g作為∫R = 2πχ，其中g是對手柄數進行計數的屬性，因此由特定世界面描述環或弦互動的數量。
脹子因此，耦合常數是弦理論中的動力學變數，與量子場論中的常數不同。只要超對稱是不間斷的，這樣的標量場可以取任意值（它們是模數）。然而，超對稱破缺通常會為標量場產生一個勢能，並且標量場定位在一個最小值附近，在弦理論中其位置在原則上可以計算。
脹子類似於布蘭斯 - 迪克標量，有效的普朗克長度取決於弦的尺度和脹子場。
在超對稱中，脹子的超對稱粒子稱為脹微子（dilatino），脹子與軸子結合形成複雜的標量場。
脹子作用量
脹子重力的作用量是：
脹子這比真空中的布蘭斯 - 迪克理論更為普遍，因為有脹子勢能。
