獲得2004年諾貝爾物理獎的是三位美國籍理論物 理學者─ 葛羅斯(D. Gross ， 1941-) 、波力徹(D. 理學者─葛羅斯(D. Gross ， 1941-) 、波力徹(D. Politzer，1949-)、與威爾切克(F. Wilczek，1951-)。 Politzer，1949-)、與威爾切克(F. Wilczek，1951-)。
葛羅斯目前是美國加州大學聖塔芭芭拉校區卡夫力 羅斯目前是美國加州大學聖塔芭芭拉校區卡夫力 (Kavli)理論物理研究所所長，波力徹與威爾切克則分 (Kavli)理論物理研究所所長，波力徹與威爾切克則分 別是美國加州理工學院(Caltech)與麻省理工學院 別是美國加州理工學院(Caltech)與麻省理工學院 (MIT)的物理教授。 (MIT)的物理教授。 他們三人是因為「發現強互動作 他們三人是因為「發現強互動作 用中的漸近自由(asymptotic freedom)」而獲獎。 用中的漸近自由(asymptotic freedom)」而獲獎。
這項 這項 工作是他們在1973 年完成的，當時葛羅斯是普林斯 工作是他們在1973年完成的，當時葛羅斯是普林斯 頓大學的物理教授，威爾切克是他所指導的研究生， 頓大學的物理教授，威爾切克是他所指導的研究生， 兩人一起在《物理評論通訊》(Physical Review Letters) 兩人一起在《物理評論通訊》(Physical Review Letters) 發表了一篇三頁短文，宣布他們合作計算的結果；波 發表了一篇三頁短文，宣布他們合作計算的結果；波 力徹當時則是哈佛大學的研究生，獨自一人完成了計 力徹當時則是哈佛大學的研究生，獨自一人完成了計 算，他的文章也只有三頁，也是出現在《物理評論通 算，他的文章也只有三頁，也是出現在《物理評論通 訊》，恰好緊跟在葛、威二人的文章之後。 訊》，恰好緊跟在葛、威二人的文章之後。
對於威爾 對於威爾 切克、波力徹二人來說，這兩篇得獎文章是他們生平 切克、波力徹二人來說，這兩篇得獎文章是他們生平 的第一篇文章。 的第一篇文章。 漸近自由是非常奇特的性質，一般的場論並沒有 漸近自由是非常奇特的性質，一般的場論並沒有 這種性質，葛、波、威三人發現楊─ 密爾斯規範場 這種性質，葛、波、威三人發現楊─密爾斯規範場 (Yang-Mills gauge fields)是唯一的例外，所以恰好可以 (Yang-Mills gauge fields)是唯一的例外，所以恰好可以 用來解決長久以來令人困惑的質子、中子等強子結構 用來解決長久以來令人困惑的質子、中子等強子結構 之謎。 之謎。 人們也因而才了解以楊─密爾斯規範場為基礎 人們也因而才了解以楊─密爾斯規範場為基礎 的量子色動力學(Quantum Chromodynamics，簡稱 的量子色動力學(Quantum Chromodynamics，簡稱 QCD)或許正是描述夸克之間的互動作用形式的正確 QCD)或許正是描述夸克之間的互動作用形式的正確 理論。
因此漸近自由的發現可以說是解決強互動作用 因此漸近自由的發現可以說是解決強互動作用 之謎的關鍵，所以高能物理界早就預期葛、波、威三 之謎的關鍵，所以高能物理界早就預期葛、波、威三 人遲早會獲得諾貝爾獎。 人遲早會獲得諾貝爾獎。
大致上說，能夠獲得諾貝爾獎肯定的理論物理學 大致上說，能夠獲得諾貝爾獎肯定的理論物理學 家都是頭角崢嶸的不凡人物，今年獲獎的三人也不例 家都是頭角崢嶸的不凡人物，今年獲獎的三人也不例 外。 外。 但是從某個觀點看，這三個人的工作是「凡人」 但是從某個觀點看，這三個人的工作是「凡人」 的工作，因為他們並沒有像某些理論物理學家，例如 的工作，因為他們並沒有像某些理論物理學家，例如 費曼(RP Feynman ， 1918-1988)、許溫格(J. Schwinger，1918-1994)、楊振寧(1922-)等人(且不論更 上一代的海森堡、狄拉克等大師)那樣，能夠提出漂 亮的理論來，而只是利用當時已有的計算工具，搶先 亮的理論來，而只是利用當時已有的計算工具，搶先 一步在楊─密爾斯規範場理論中發現了漸近自由這個 一步在楊─密爾斯規範場理論中發現了漸近自由這個 奇怪的性質；威爾切克自己承認威爾切克自己承認：「很明顯地，可見當時一切條件其實都已 成熟了，漸近自由已快呼之欲出(事實上，已有其他 成熟了，漸近自由已快呼之欲出(事實上，已有其他 人知道這項性質，但並未正式發表；見下文。 人知道這項性質，但並未正式發表；見下文。
不 過葛、波、威三人能夠拔得頭籌，也不是純然僥倖， 過葛、波、威三人能夠拔得頭籌，也不是純然僥倖， 因為他們的確有過人的見識與能力。 因為他們的確有過人的見識與能力。 在解釋所謂「一切條件都已成熟」的意思之前，先說明當時高能物理學家所面對的一個難題。
難題來自弗利德曼(JL Friedman，1930-)、肯達爾、 (HW Kendall，1926-1999)、泰勒(RE Taylor，1929-) (HW Kendall，1926-1999)、泰勒(RE Taylor，1929-) 等人 等人在1960年代於美國史坦福線性加速器中心 (deep inelastic (SLAC)所做的「深度非彈性散射」(deep inelastic scattering)實驗。
這個實驗的構想很簡單：射上質子，然後觀測散射出來的粒子。
質子-內部結構模型圖實驗的結果大 致上可以這麼描述(依據理論學家布約肯(JD 致上可以這么描述(依據理論學家布約肯(JD Bjorken)內部有更小的夸 Bjorken)與費曼等人的分析)：質子內部有更小的夸克，電子和質子的深度非彈性散射可以看成是電子與夸克，電子和質子的深度非彈性散射可以看成是電子與 夸克的彈性碰撞，而且這些夸克是近乎自由、彼此沒 夸克的彈性碰撞，而且這些夸克是近乎自由、彼此沒 有互動作用的粒子。 有互動作用的粒子。 換句話說，弗利德曼等人的實驗 換句話說，弗利德曼等人的實驗 證實了夸克的存在。 證實了夸克的存在。 夸克是葛爾曼(M. Gell-Mann， 夸克是葛爾曼(M. Gell-Mann， 1929-)在1960 年代初期所提出的概念─它們是自鏇 1929-)在1960年代初期所提出的概念─它們是自鏇 1/2 的費米子，帶有分數電荷(例如1/3 電子電荷)。 1/2的費米子，帶有分數電荷(例如1/3電子電荷)。 葛 葛 爾曼認為所有參與強互動作用的重子(baryon，如質子) 爾曼認為所有參與強互動作用的重子(baryon，如質子) 與介子(meson，如π 介子)都是由夸克所組成的。 與介子(meson，如π介子)都是由夸克所組成的。 由於 由於 夸克帶有前所未見的分數電荷，是相當奇怪的東西， 夸克帶有前所未見的分數電荷，是相當奇怪的東西， 所以不少人對於夸克這個假設半信半疑。 所以不少人對於夸克這個假設半信半疑。 直到SLAC 直到SLAC 的深度非彈性散射實驗結果出現，夸克才從「假設」 的深度非彈性散射實驗結果出現，夸克才從「假設」 變成「事實」。
電子與夸克-內部結構模型圖弗利德曼、肯達爾、與泰勒三人為此 弗利德曼、肯達爾、與泰勒三人為此 獲得了1990年諾貝爾物理獎。
不過這個實驗夸克既然 項結論對於理論學家來說則引來一個難題： 擠在質子內很小的空間之中，應該是很強烈地被束縛著，它的行為怎么可能像是自由粒子呢？ 為什麼沒有什麼互動作用呢？ 傳統上，我們用「荷」(charge)這個(耦合)參數來 指明互動作用的大小：兩個粒子間互動作用的強度和 指明互動作用的大小：兩個粒子間互動作用的強度和 它們所帶(相對應於這個特定互動作用)的荷有關，荷 它們所帶(相對應於這個特定互動作用)的荷有關，荷 越大，作用強度就越強。 越大，作用強度就越強。 以大家熟悉的電磁互動作用 以大家熟悉的電磁互動作用 為例，所謂的荷指的就是電荷，兩個帶電粒子之間的 為例，所謂的荷指的就是電荷，兩個帶電粒子之間的 力和兩者電荷的乘積成正比，所以電荷是電磁互動作 力和兩者電荷的乘積成正比，所以電荷是電磁互動作 用強度的指標。 用強度的指標。 至於量子色動力學中的荷則稱為色荷 至於量子色動力學中的荷則稱為色荷 (color charge)，它是強互動作用大小的指標。 (color charge)，它是強互動作用大小的指標。 如果粒 如果粒 子間沒有什麼互動作用，它們帶的荷一定很小。 子間沒有什麼互動作用，它們帶的荷一定很小。 不過 不過 在量子場論中，我們必需考慮量子場起伏所造成的效 在量子場論中，我們必需考慮量子場起伏所造成的效 應，例如真空極化(vacuum polarization)等。
應，例如真空極化(vacuum polarization)等。 因此我們 因此我們 得要處理荷的重整化(renormalization of charge)問 得要處理荷的重整化(renormalization of charge)問 題，也就是我們必需區別重整化前後的荷，兩者是不 題，也就是我們必需區別重整化前後的荷，兩者是不 一樣的；一般實驗上測量到的是重整化後的荷。 一樣的；一般實驗上測量到的是重整化後的荷。 以量 以量 子電動力學為例，真空極化會導致禁止效應(screening 子電動力學為例，真空極化會導致禁止效應(screening effect)，所以重整化後的電荷比重整化前所謂的「裸 effect)，所以重整化後的電荷比重整化前所謂的「裸 電荷」(bare electric charge)要小；換句話說，我們如 電荷」(bare electric charge)要小；換句話說，我們如 果離開一個電荷越遠，由於熟知的禁止效應，所量到 果離開一個電荷越遠，由於熟知的禁止效應，所量到 (已重整化)電荷會比本來的裸電荷要小，但是如果越 (已重整化)電荷會比本來的裸電荷要小，但是如果越 靠近電荷，所量到電荷就會較大。 靠近電荷，所量到電荷就會較大。 這種情況是一般認 這種情況是一般認 知中的「正常」情形。 知中的「正常」情形。 反過來說，萬一在某種理論中 反過來說，萬一在某種理論中 出現了「反常」的反禁止效應(anti-screeningeffect)，出現了「反常」的反禁止效應(anti-screening effect)， 那麼越靠近荷，所感受到的荷反而就會越小。 那么越靠近荷，所感受到的荷反而就會越小。 這種反 這種反 常的性質就是所謂的「漸近自由」。 常的性質就是所謂的「漸近自由」。 我們似乎需要這 我們似乎需要這 種奇特的效應才能解釋SLAC 的實驗結果。 種奇特的效應才能解釋SLAC的實驗結果。
在量子場 在量子場 論中，了解已重整化荷如何隨著測量距離而變是非常 論中，了解已重整化荷如何隨著測量距離而變是非常 重要的事，因為我們可以由此理解互動作用的強度在 重要的事，因為我們可以由此理解互動作用的強度在 不同標度(scale)下的變化。 不同標度(scale)下的變化。 理論物理學家已經發展出一套完整的理論，來描 理論物理學家已經發展出一套完整的理論，來描 述物理在不同的標度之下會有什麼變化。 述物理在不同的標度之下會有什麼變化。 這套學問稱 這套學問稱 為「重整化群」(renormalization group)，裡頭的核心 為「重整化群」(renormalization group)，裡頭的核心 議題正是已重整化荷會如何隨著標度而變。 議題正是已重整化荷會如何隨著標度而變。 為了說清 為了說清 楚已重整化荷的變化情況，理論專家定義了一個函 楚已重整化荷的變化情況，理論專家定義了一個函 數，一般稱之為貝他函數(β function)。 數，一般稱之為貝他函式(β function)。 大致上講，它 大致上講，它 是已重整化荷對於(能量)標度的變化率；只要掌握了 是已重整化荷對於(能量)標度的變化率；只要掌握了 貝他函數，我們就能夠了解理論的重要性質，也就是 貝他函式，我們就能夠了解理論的重要性質，也就是 互動作用在距離減小的時候到底是變強還是變弱。 互動作用在距離減小的時候到底是變強還是變弱。 重 重 整化群中有一全套方法可以用來計算特定理論中的 整化群中有一全套方法可以用來計算特定理論中的 貝他函數，所以是非常重要的場論工具。 貝他函式，所以是非常重要的場論工具。 最早提出重 最早提出重 整化群概念的正是提出夸克假設的葛爾曼以及其夥 整化群概念的正是提出夸克假設的葛爾曼以及其伙 伴婁(F. Low)等二人，他們在1954 年發表了一篇重要 伴婁(F. Low)等二人，他們在1954年發表了一篇重要 的文章，裡面列出了重整化群方程式。 的文章，裡面列出了重整化群方程式。 (其實當時在 (其實當時在 歐洲以及俄羅斯也有人在使用重整化群的概念，但是 歐洲以及俄羅斯也有人在使用重整化群的概念，但是 他們的影響較小。 他們的影響較小。 )不過在葛爾曼與婁之後，這方面 )不過在葛爾曼與婁之後，這方面 的研究並沒有什麼太大的進展，一直要等到威爾遜(K. 的研究並沒有什麼太大的進展，一直要等到威爾遜(K. Wilson，1936-)在1960 年代中期之後將它發展成重要 Wilson，1936-)在1960年代中期之後將它發展成重要 的場論工具，人們才真正深刻理解重整化群的意義。 的場論工具，人們才真正深刻理解重整化群的意義。威爾遜並且在1970年代初將重整化群技術套用於臨 界現象(critical phenomena)。解決了數十年來的難題。 exponent)，解決了數十年來的難題。
為此，威爾遜獲 得1982 年的諾貝爾物理獎。 得1982年的諾貝爾物理獎。 威爾遜在1950 年代底於加州理工學院攻讀博士 威爾遜在1950年代底於加州理工學院攻讀博士 學位時的指導教授正是葛爾曼，所以他對於粒子物理 學位時的指導教授正是葛爾曼，所以他對於粒子物理 尤其是強互動作用並不陌生，因此可以預期他會將重 尤其是強互動作用並不陌生，因此可以預期他會將重 整化群應用到強互動作用之上。 整化群套用到強互動作用之上。 他的確也這麼做了─ 他的確也這么做了─ 他在1970 年發表了一篇文章，題目就是「重整化群 他在1970年發表了一篇文章，題目就是「重整化群 與強互動作用」。 與強互動作用」。 這是一篇很具遠見的文章，裡頭解 這是一篇很具遠見的文章，裡頭解 釋了如何用重整化群的觀念與技術來探討強互動作 釋了如何用重整化群的觀念與技術來探討強互動作 用的問題，並且列舉了各種邏輯上可能的貝他函數， 用的問題，並且列舉了各種邏輯上可能的貝他函式， 可惜威爾遜恰恰就遺漏了可以導致漸進自由的貝他 可惜威爾遜恰恰就遺漏了可以導致漸進自由的貝他 函數。 函式。 他之所以如此不是沒有原因的：首先，威爾遜 他之所以如此不是沒有原因的：首先，威爾遜 很了解量子電動力學中禁止效應的機制，並且知道這 很了解量子電動力學中禁止效應的機制，並且知道這 種機制也適用於他所知道的一切「正常」場論，而他 種機制也適用於他所知道的一切「正常」場論，而他 並不熟悉楊─密爾斯規範場，所以他壓根沒想到反屏 並不熟悉楊─密爾斯規範場，所以他壓根沒想到反屏 蔽效應的可能性。 蔽效應的可能性。 當然，當時其他人也沒能想得到這 當然，當時其他人也沒能想得到這 一點。 一點。 楊─密爾斯規範場論誕生於1954 年，這是一個描 楊─密爾斯規範場論誕生於1954年，這是一個描 述帶荷的自鏇1(向量)粒子的理論。 述帶荷的自鏇1(向量)粒子的理論。
自鏇1的光子--內部結構模型圖光子也是自鏇1 光子也是自鏇1 粒子，但是光子不帶荷，所以光子之間沒有直接的交 粒子，但是光子不帶荷，所以光子之間沒有直接的交 互作用。 互作用。 楊─密爾斯粒子由於帶荷，因此彼此間有交 楊─密爾斯粒子由於帶荷，因此彼此間有交 互作用。 互作用。 我們可以說楊─密爾斯規範理論是描述光子 我們可以說楊─密爾斯規範理論是描述光子 的馬克斯威爾理論的推廣。 的馬克斯威爾理論的推廣。 由於自鏇1 粒子在很多地 由於自鏇1粒子在很多地（因為它們和光子一樣，可以用來傳 方都派得上用場(因為它們和光子一樣，可以用來傳遞互動作用)，人們很快地就拿楊─密爾斯規範場論來用以描述各種基本互動作用。
建構模型，用以描述各種基本互動作用。 一個例子就是QCD─在QCD中，楊─密爾斯粒子稱為膠子(gluon) 有傳遞強互動作用的功能。
膠子-內部結構模型圖 有傳遞強互動作用的功能。 此外如果我們把楊─密爾 此外如果我們把楊─密爾 斯規範場論與希格斯機制(Higgs mechanism)結合起 斯規範場論與希格斯機制(Higgs mechanism)結合起 來，就可以得到帶質量又帶荷的自鏇1 粒子理論，正 來，就可以得到帶質量又帶荷的自鏇1粒子理論，正 好適用於描述弱互動作用。 好適用於描述弱互動作用。 無論有沒有加入希格斯機 無論有沒有加入希格斯機 制，楊─密爾斯理論因為有微妙的規範對稱，數學上 制，楊─密爾斯理論因為有微妙的規範對稱，數學上 很不好處理，尤其是量子化與重整化的問題相當麻 很不好處理，尤其是量子化與重整化的問題相當麻 煩。 煩。 經過了兩三個世代的努力，這些深奧的問題終於 經過了兩三個世代的努力，這些深奧的問題終於 被一位年輕荷蘭研究生特胡夫特(G. 't Hooft，1946-) 被一位年輕荷蘭研究生特胡夫特(G. 't Hooft，1946-) 在1971 年解決了。 在1971年解決了。 當年特胡夫特的這項成就(特別是 當年特胡夫特的這項成就(特別是 證明了加入希格斯機制後的可重整化性)震驚了高能 證明了加入希格斯機制後的可重整化性)震驚了高能 理論物理學界，他和其指導教授維特曼(M. Veltman， 理論物理學界，他和其指導教授維特曼(M. Veltman， 1931-)也因為「闡明了電弱互動作用的量子結構」而 1931-)也因為「闡明了電弱互動作用的量子結構」而 獲得1999 年的諾貝爾物理獎。
電弱互動作用的量子結構-模型圖獲得1999年的諾貝爾物理獎。 葛羅斯是強互動作用專家，在1970 年代初決心 葛羅斯是強互動作用專家，在1970年代初決心 好好面對SLAC 深度非彈性散射所引出的理論問 好好面對SLAC深度非彈性散射所引出的理論問 題，也就是自由夸克的問題。 題，也就是自由夸克的問題。 他那時已經從威爾遜那 他那時已經從威爾遜那 裡學到了重整化群理論，也知道除了當時很熱門的楊 里學到了重整化群理論，也知道除了當時很熱門的楊 ─密爾斯規範場論之外，所有的理論都不具備漸進自 ─密爾斯規範場論之外，所有的理論都不具備漸進自 由的特性。 由的特性。 所以他就決定和學生威爾切克一起解決這 所以他就決定和學生威爾切克一起解決這 漏網之魚，兩人便開始計算楊─密爾斯理論的貝他函 漏網之魚，兩人便開始計算楊─密爾斯理論的貝他函 數。 數。 如果貝他函數在原點附近大於零，這個理論就和 如果貝他函式在原點附近大於零，這個理論就和 一般理論一樣，有正常的禁止效應，因此可以排除。 一般理論一樣，有正常的禁止效應，因此可以排除。 波力徹當時則是哈佛物理系高年級研究生，正急著尋 波力徹當時則是哈佛物理系高年級研究生，正急著尋 找博士論文題目，就想到了何不把他從指導教授寇曼 找博士論文題目，就想到了何不把他從指導教授寇曼 (S. Coleman，1937-)那裡學到的重整化群方程式，用 (S. Coleman，1937-)那裡學到的重整化群方程式，用 於楊─密爾斯規範場論，以了解這個理論的低能量行 於楊─密爾斯規範場論，以了解這個理論的低能量行為。 ( 波力徹當時受到寇曼與師兄溫伯格(Eric (波力徹當時受到寇曼與師兄溫伯格(Eric Weinberg)一篇討論對稱破缺的文章影響頗深。 Weinberg)一篇討論對稱破缺的文章影響頗深。
徹後來回憶，溫伯格自己博士論文的附錄本來應該包 徹後來回憶，溫伯格自己博士論文的附錄本來應該包 括楊─密爾斯理論的貝他函數，以做為寇曼─溫伯格 括楊─密爾斯理論的貝他函式，以做為寇曼─溫伯格 原先研究的推廣。 原先研究的推廣。 但是波力徹猜測溫伯格自己可能覺 但是波力徹猜測溫伯格自己可能覺 得論文材料已夠，也就沒有試著去把這貝他函數算出 得論文材料已夠，也就沒有試著去把這貝他函式算出 來。 來。 )寇曼在1972、3 年間正好從哈佛休假到普林斯 )寇曼在1972、3年間正好從哈佛休假到普林斯 頓研究，波力徹後來回憶說：「我下到普林斯頓去找 頓研究，波力徹後來回憶說：「我下到普林斯頓去找 我的指導教授寇曼，問他我(想要計算楊─密爾斯規範 我的指導教授寇曼，問他我(想要計算楊─密爾斯規範 場論的貝他函數)的想法如何，他認為是一個好點 場論的貝他函式)的想法如何，他認為是一個好點 子。 子。 我問他有沒有其他人已經算過？ 我問他有沒有其他人已經算過？ 他說就他所知沒 他說就他所知沒 有，但是我們應問一下葛羅斯，我們就到隔壁問葛羅 有，但是我們應問一下葛羅斯，我們就到隔壁問葛羅 斯，他說沒有。 斯，他說沒有。 我稍微和葛羅斯談了一下為什麼計算 我稍微和葛羅斯談了一下為什麼計算 不會太困難，雖然它過去看起來極為複雜，但是只要 不會太困難，雖然它過去看起來極為複雜，但是只要 用點腦筋，一切就蠻直接了當的。 用點腦筋，一切就蠻直接了當的。 」由於重整化群和 」由於重整化群和 楊─密爾斯規範場論都是當時的熱門領域，所以如果 楊─密爾斯規範場論都是當時的熱門領域，所以如果 葛羅斯、威爾切克、波力徹三人沒有想到研究這個題 葛羅斯、威爾切克、波力徹三人沒有想到研究這個題 目，其他人也絕對會去做這項計算。 目，其他人也絕對會去做這項計算。 這就是為什麼威 這就是為什麼威 爾切克會說「漸近自由正等著被人發現」，因為一切 爾切克會說「漸近自由正等著被人發現」，因為一切 條件都已成熟。
葛羅斯原先相信楊─密爾斯規範場論也會和其他 「正常」的理論一樣，沒有漸進自由的性質，這麼一 「正常」的理論一樣，沒有漸進自由的性質，這么一 來他們就可以宣稱量子場論無法解釋深度非彈性散 來他們就可以宣稱量子場論無法解釋深度非彈性散 射，而可以被放棄。 射，而可以被放棄。 事實上，葛羅斯與威爾切克在完 事實上，葛羅斯與威爾切克在完 成計算之後還以為他們殺掉了楊─密爾斯理論，一直 成計算之後還以為他們殺掉了楊─密爾斯理論，一直 到開始下筆寫論文才發現他們弄錯了正負號─正確 到開始下筆寫論文才發現他們弄錯了正負號─正確 的貝他函數在原點附近應該是小於零的。 的貝他函式在原點附近應該是小於零的。 如此一來， 如此一來， 他們就發現了漸進自由─夸克越靠近，彼此的影響越 他們就發現了漸進自由─夸克越靠近，彼此的影響越 小，就越自由；反過來說，當夸克彼此越遠離，互動 小，就越自由；反過來說，當夸克彼此越遠離，互動 作用就越強，所以可以永遠綁在一起，而不能成為自 作用就越強，所以可以永遠綁在一起，而不能成為自 由粒子( 這種現象稱為「 夸克局限(quark 由粒子(這種現象稱為「夸克局限(quark confinement)」)。 confinement)」)。 因此以楊─密爾斯規範場論為基礎 因此以楊─密爾斯規範場論為基礎 的QCD 正好可以用來解釋史坦福加速器的實驗。 的QCD正好可以用來解釋史坦福加速器的實驗。 強 強 互動作用之謎解決了！ 互動作用之謎解決了！ 依威爾切克的講法，他很快就 依威爾切克的講法，他很快就 想到他們可能因此獲得諾貝爾獎。 想到他們可能因此獲得諾貝爾獎。 至於孤軍奮鬥的波 至於孤軍奮鬥的波 力徹，他所得到的答案也和葛、威二人的答案一致。 力徹，他所得到的答案也和葛、威二人的答案一致。 其實以時間先後而論，由於波力徹沒有和葛、威一樣 其實以時間先後而論，由於波力徹沒有和葛、威一樣 歷經更改正負號的轉折，所以他可以說比葛、威師徒 歷經更改正負號的轉折，所以他可以說比葛、威師徒 還早一步得到正確的答案。 還早一步得到正確的答案。 前面提過最早發現漸近自由的其實並非葛、威、 前面提過最早發現漸近自由的其實並非葛、威、 波三人─最了解楊─密爾斯理論的特胡夫特早已知道 波三人─最了解楊─密爾斯理論的特胡夫特早已知道 這個理論具有這項性質，但是他由於一來還不清楚它 這個理論具有這項性質，但是他由於一來還不清楚它 在實驗上的意義，二來還正忙於自己的研究，而沒有 在實驗上的意義，二來還正忙於自己的研究，而沒有 急著發表他的發現，後來特胡夫特對此頗感懊惱。 急著發表他的發現，後來特胡夫特對此頗感懊惱。 另 另 外有兩個俄國人在一九六四年也知道了這個結果，但 外有兩個俄國人在一九六四年也知道了這個結果，但 是也同樣地沒有了解其物理意義。 是也同樣地沒有了解其物理意義。 葛、威、波三人純然是透過複雜的費曼圖計算去 葛、威、波三人純然是透過複雜的費曼圖計算去 得到貝他函數，對於漸近自由背後的物理機制其實並 得到貝他函式，對於漸近自由背後的物理機制其實並 不那麼了解，否則他們不會一開始對於關鍵的正負號 不那么了解，否則他們不會一開始對於關鍵的正負號 那麼沒有把喔。 那么沒有把喔。 最早了解漸近自由物理機制的正是特 最早了解漸近自由物理機制的正是特 胡夫特，他的說法是這樣子的：一般的理論(例如電 胡夫特，他的說法是這樣子的：一般的理論(例如電 動力學)中有禁止效應，所以我們越靠近(電)荷，所量 動力學)中有禁止效應，所以我們越靠近(電)荷，所量 到(電)荷就會越大。 到(電)荷就會越大。 反過來說，如果要有漸近自由， 反過來說，如果要有漸近自由， 我們就得要有反禁止效應。 我們就得要有反禁止效應。 可是從磁性─而非電性─ 可是從磁性─而非電性─ 的角度來看， 禁止效應就等同「 抗磁性 的角度來看，禁止效應就等同「抗磁性(diamagnetism)」，而反禁止效應就等同「順磁性 (diamagnetism)」，而反禁止效應就等同「順磁性 (paramagnetism)」。 (paramagnetism)」。
因為從基礎物理可知帶自鏇又帶荷 因為從基礎物理可知帶自鏇又帶荷 的粒子可以導致順磁性，而楊─密爾斯粒子恰好帶自 的粒子可以導致順磁性，而楊─密爾斯粒子恰好帶自 鏇又帶荷，所以包含楊─密爾斯粒子的系統很自然地 鏇又帶荷，所以包含楊─密爾斯粒子的系統很自然地 就可能具有順磁性；我們只需透過一些不太困難的計 就可能具有順磁性；我們只需透過一些不太困難的計 算就可以確認這個性質。 算就可以確認這個性質。 一但了解了楊─密爾斯規範 一但了解了楊─密爾斯規範 場論中的順磁性，也就可以了解反禁止效應的由來， 場論中的順磁性，也就可以了解反禁止效應的由來， 漸近自由這個性質也就不會那麼令人驚訝了。 漸近自由這個性質也就不會那么令人驚訝了。 威爾切克在獲獎之後，寫了一封感謝信給眾多向 威爾切克在獲獎之後，寫了一封感謝信給眾多向 他道賀的人，信中特別感謝寇曼，因為「這麼一位特 他道賀的人，信中特別感謝寇曼，因為「這么一位特 別聰明的人，會對於我們的工作感興趣，就夠鼓舞我 別聰明的人，會對於我們的工作感興趣，就夠鼓舞我 們的了，何況他還問了很多有挑戰性的問題，有助於 們的了，何況他還問了很多有挑戰性的問題，有助於 我們一步步地掌握了最後的結果。 我們一步步地掌握了最後的結果。 」信的最後還說： 」信的最後還說： 「我要謝謝葛爾曼與特胡夫特沒有把一切都發明 「我要謝謝葛爾曼與特胡夫特沒有把一切都發明 掉，還留下一些東西給我們做。 掉，還留下一些東西給我們做。 」 」 附記：2004 年的諾貝爾物理獎公佈之後，葛羅斯 附記：2004年的諾貝爾物理獎公布之後，葛羅斯 與威爾切克當然非常興奮，兩人都很高興地公開接受 與威爾切克當然非常興奮，兩人都很高興地公開接受 眾人的祝賀。 眾人的祝賀。 可是波力徹卻出人意料之外的低調，甚 可是波力徹卻出人意料之外的低調，甚 至未出席校方特別為他舉辦的記者會。 至未出席校方特別為他舉辦的記者會。 葛羅斯與威爾 葛羅斯與威爾 切克兩人去年十二月初在斯德哥爾摩得獎演說的錄 切克兩人去年十二月初在斯德哥爾摩得獎演說的錄 影於事後馬上就被放到諾貝爾獎網站 影於事後馬上就被放到諾貝爾獎網站 (http://www.nobel.se)上，供人們在網上觀看。 (http://www.nobel.se)上，供人們在網上觀看。
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